Hispanopedia WikiEn física teórica , la teoría de cuerdas de tipo I es una de las cinco teorías de cuerdas supersimétricas consistentes en diez dimensiones. Es la única cuyas cuerdas no están orientadas (ambas orientaciones de una cuerda son equivalentes) y la única que contiene perturbativamente no solo cuerdas cerradas , sino también cuerdas abiertas . La terminología de tipo I y tipo II fue acuñada por John Henry Schwarz en 1982 para clasificar las tres teorías de cuerdas conocidas en ese momento. [1]
Descripción general
El trabajo clásico de 1976 de Ferdinando Gliozzi , Joël Scherk y David Olive [2] allanó el camino hacia una comprensión sistemática de las reglas detrás de los espectros de cuerdas en casos donde solo hay cuerdas cerradas presentes a través de la invariancia modular . No condujo a un progreso similar para los modelos con cuerdas abiertas, a pesar del hecho de que la discusión original se basó en la teoría de cuerdas de tipo I.
Como lo propuso por primera vez Augusto Sagnotti en 1988, [3] la teoría de cuerdas de tipo I se puede obtener como un orientifold de la teoría de cuerdas de tipo IIB , con 32 medias D9-branas agregadas en el vacío para cancelar varias anomalías, lo que le da un grupo de calibre de SO(32) a través de factores de Chan-Paton .
A bajas energías, la teoría de cuerdas de tipo I se describe mediante la supergravedad de tipo I en diez dimensiones acoplada a la teoría supersimétrica de Yang-Mills SO(32) . El descubrimiento en 1984 por Michael Green y John H. Schwarz de que las anomalías en la teoría de cuerdas de tipo I se cancelan desencadenó la primera revolución de las supercuerdas . Sin embargo, una propiedad clave de estos modelos, mostrada por A. Sagnotti en 1992, es que en general el mecanismo de Green-Schwarz adopta una forma más general e involucra varias dos formas en el mecanismo de cancelación.
La relación entre la teoría de cuerdas de tipo IIB y la teoría de cuerdas de tipo I tiene un gran número de consecuencias sorprendentes, tanto en diez dimensiones como en dimensiones inferiores, que fueron mostradas por primera vez por el Grupo de Teoría de Cuerdas de la Universidad de Roma Tor Vergata a principios de los años 1990. Abrió el camino a la construcción de nuevas clases completas de espectros de cuerdas con o sin supersimetría. El trabajo de Joseph Polchinski sobre las D-branas proporcionó una interpretación geométrica de estos resultados en términos de objetos extendidos ( D-brana , orientifold ).
En la década de 1990, Edward Witten fue el primero en afirmar que la teoría de cuerdas de tipo I con la constante de acoplamiento de cuerdas es equivalente a la cuerda heterótica SO(32) con el acoplamiento . Esta equivalencia se conoce como S-dualidad .
Notas
- ^ Schwarz, JH (1982). "Teoría de supercuerdas". Physics Reports . 89 (3): 223–322. doi :10.1016/0370-1573(82)90087-4.
- ^ F. Gliozzi, J. Scherk y DI Olive, "Supersimetría, teorías de supergravedad y el modelo de espinor dual", Nucl. Phys. B 122 (1977), 253.
- ^ Sagnotti, A. (1988). "Cuerdas abiertas y sus grupos de simetría". En 't Hooft, G.; Jaffe, A.; Mack, G.; Mitter, PK; Stora, R. (eds.). Teoría cuántica de campos no perturbativa . Plenum Publishing Corporation . págs. 521–528. arXiv : hep-th/0208020 . Código Bibliográfico :2002hep.th....8020S.
Referencias
- E. Witten, "Dinámica de la teoría de cuerdas en varias dimensiones", Nucl. Phys. B 443 (1995) 85. arXiv:hep-th/9503124.
- J. Polchinski, S. Chaudhuri y CV Johnson, "Notas sobre D-Branas", arXiv:hep-th/9602052.
- C. Angelantonj y A. Sagnotti, "Cuerdas abiertas", Phys. Rep. 1 [(Fe de erratas-ibid.) 339] arXiv:hep-th/0204089.
