Hispanopedia Wiki
Articulo de referencia

Resonador de anillo partido

Un ejemplo de resonador de anillo partido consiste en un cuadrado interior con una hendidura en un lado, incrustado en un cuadrado exterior con una hendidura en el otro lado. Lo...

Hispanopedia WikiContenido en espanolLectura gratuita
Un ejemplo de resonador de anillo partido consiste en un cuadrado interior con una hendidura en un lado, incrustado en un cuadrado exterior con una hendidura en el otro lado. Los resonadores de anillo partido se encuentran en las superficies frontal y derecha de la rejilla cuadrada, y los cables verticales individuales se encuentran en las superficies posterior e izquierda. [ 1 ] [ 2 ]
Campo eléctrico (arriba) y campo magnético (abajo) de un SRR eléctrico bajo excitación eléctrica resonante. La respuesta magnética surge de la simetría de los bucles de corriente. [ 3 ]

Un resonador de anillo partido ( SRR ) es una estructura producida artificialmente, común en los metamateriales . Su propósito es generar la susceptibilidad magnética (respuesta magnética) deseada en diversos tipos de metamateriales , hasta 200 terahercios .

Fondo

Un resonador de anillo partido. Nótese que la corriente, representada por la letra "i", circula en sentido horario.

Los resonadores de anillo partido (SRR) consisten en un par de anillos metálicos concéntricos , grabados en un sustrato dieléctrico , con ranuras grabadas en lados opuestos. Los SRR pueden producir el efecto de ser eléctricamente más pequeños cuando responden a un campo electromagnético oscilante . Estos resonadores se han utilizado para la síntesis de medios zurdos y con índice de refracción negativo, donde el valor necesario de la permeabilidad efectiva negativa se debe a la presencia de los SRR. Cuando una matriz de SRR eléctricamente pequeños se excita mediante un campo magnético variable en el tiempo , la estructura se comporta como un medio efectivo con permeabilidad efectiva negativa en una banda estrecha por encima de la resonancia del SRR . Los SRR también se han acoplado a líneas de transmisión planares para la síntesis de líneas de transmisión de metamateriales . [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] [ 7 ] Estos medios crean el acoplamiento magnético fuerte necesario a un campo electromagnético aplicado que no está disponible en los materiales convencionales. Por ejemplo, un efecto como la permeabilidad negativa se produce con una matriz periódica de resonadores de anillo partido. [ 8 ]

Un SRR de celda única tiene un par de bucles cerrados con aberturas en sus extremos opuestos. Los bucles están hechos de un metal no magnético como el cobre y tienen una pequeña separación entre ellos. Los bucles pueden ser concéntricos o cuadrados, y la separación se ajusta según sea necesario. Un flujo magnético que penetra los anillos metálicos induce corrientes rotatorias en los anillos, las cuales producen su propio flujo para intensificar u oponerse al campo incidente (dependiendo de las propiedades resonantes del SRR). Este patrón de campo es dipolar . Las pequeñas separaciones entre los anillos producen valores de capacitancia elevados, lo que reduce la frecuencia de resonancia . Por lo tanto, las dimensiones de la estructura son pequeñas en comparación con la longitud de onda de resonancia . Esto resulta en bajas pérdidas radiativas y factores de calidad muy altos . [ 8 ] [ 9 ] [ 10 ]

El resonador de anillo partido es un diseño de microestructura presentado en el artículo de Pendry et al. de 1999 titulado "Magnetismo a partir de conductores y fenómenos no lineales mejorados". [ 11 ] En él se proponía que el diseño del resonador de anillo partido, construido con material no magnético, podría mejorar la actividad magnética no observada en materiales naturales. En el diseño de microestructura simple, se muestra que en una matriz de cilindros conductores , con un campo externo aplicado,H0{\displaystyle H_{0}}En un campo paralelo a los cilindros, la permeabilidad efectiva se puede escribir de la siguiente manera. (Este modelo es muy limitado y la permeabilidad efectiva no puede ser menor que cero ni mayor que uno). [ 5 ]

μmiFF=1−πr2a2 (1+i2σωrμ0 )−1{\displaystyle \mu _{eff}=1-{\frac {\pi r^{2}}{a^{2}}}\ \left(1+i{\frac {2\sigma }{\omega r\mu _{0}}}\ \right)^{-1}}

Dóndeσ{\displaystyle \sigma }es la resistencia de la superficie del cilindro por unidad de área, a es el espaciamiento de los cilindros,ω{\displaystyle \omega }es la frecuencia angular,μ0{\displaystyle \mu _{0}}es la permeabilidad del espacio libre y r es el radio. Además, cuando se introducen huecos en un diseño de doble cilindro similar a la imagen anterior, observamos que estos huecos generan una capacitancia. Este diseño de microestructura de capacitor e inductor introduce una resonancia que amplifica el efecto magnético. La nueva forma de la permeabilidad efectiva se asemeja a una respuesta conocida [ 12 ] en materiales plasmónicos.

μmiFF=1−πr2a2 1+2σiωrμ0 −3ddo02π2ω2r3  {\displaystyle \mu _{eff}=1-{\frac {{\frac {\pi r^{2}}{a^{2}}}\ }{1+{\frac {2\sigma i}{\omega r\mu _{0}}}\ -{\frac {3dc_{0}^{2}}{\pi ^{2}\omega ^{2}r^{3}}}\ }}\ }

Donde d es la separación entre las láminas conductoras concéntricas . El diseño final reemplaza los cilindros concéntricos dobles con un par de láminas planas concéntricas en forma de C, colocadas a cada lado de una celda unitaria. Las celdas unitarias se apilan una encima de la otra a una distancia l. El resultado final de la permeabilidad efectiva se puede observar a continuación.

μmiFF=1−πr2a2 1+2lσ1iωrμ0 −3ldo02πω2r3lnorte(2dod )  {\displaystyle \mu _{eff}=1-{\frac {{\frac {\pi r^{2}}{a^{2}}}\ }{1+{\frac {2l\sigma _{1}i}{\omega r\mu _{0}}}\ -{\frac {3lc_{0}^{2}}{\pi \omega ^{2}r^{3}ln({\frac {2c}{d}}\ )}}\ }}\ }

donde c es el espesor de la lámina en forma de c yσ{\displaystyle \sigma }es la resistencia de la unidad de longitud de las láminas medida alrededor de la circunferencia. [ 5 ]

Características

El resonador de anillo partido y el metamaterial en sí son materiales compuestos. Cada SRR tiene una respuesta individual y específica al campo electromagnético. Sin embargo, la estructura periódica de muchas celdas SRR hace que la onda electromagnética interactúe como si se tratara de materiales homogéneos . Esto es similar a cómo la luz interactúa con los materiales cotidianos; materiales como el vidrio o las lentes están hechos de átomos, lo que produce un efecto de promedio o macroscópico.

El SRR está diseñado para imitar la respuesta magnética de los átomos , pero a una escala mucho mayor. Además, como parte de una estructura compuesta periódica, el SRR está diseñado para tener un acoplamiento magnético más fuerte que el que se encuentra en la naturaleza. La mayor escala permite un mayor control sobre la respuesta magnética, mientras que cada unidad es más pequeña que la onda electromagnética radiada .

Los SRR son mucho más activos que los materiales ferromagnéticos que se encuentran en la naturaleza. La marcada respuesta magnética en estos materiales ligeros demuestra una ventaja sobre los materiales naturales más pesados. Cada unidad puede diseñarse para tener su propia respuesta magnética. Esta respuesta puede potenciarse o atenuarse según se desee. Además, el efecto general reduce los requisitos de energía. [ 8 ] [ 13 ]

Configuración SRR

Existen diversos tipos de resonadores de anillo partido y estructuras periódicas : anillos partidos con varillas, anillos partidos anidados, anillos partidos simples, anillos partidos deformados, anillos partidos en espiral y estructuras en S extendidas. Las variaciones de los resonadores de anillo partido han dado como resultado estructuras más pequeñas y de mayor frecuencia. La investigación que involucra algunos de estos tipos se analiza a lo largo del artículo. [ 14 ]

Hasta la fecha (diciembre de 2009) no se ha logrado la capacidad para obtener los resultados deseados en el espectro visible . Sin embargo, en 2005 se observó que, físicamente, un resonador de anillo partido circular anidado debe tener un radio interno de 30 a 40 nanómetros para tener éxito en el rango medio del espectro visible. [ 14 ] Las técnicas de microfabricación y nanofabricación pueden utilizar escritura directa con haz láser o litografía con haz de electrones, según la resolución deseada. [ 14 ]

Diversas configuraciones

Un conjunto de resonadores de anillo partido está configurado como un material que produce un índice de refracción negativo . Se construyó con resonadores de anillo partido de cobre y cables montados sobre láminas entrelazadas de una placa de circuito de fibra de vidrio. El conjunto completo consta de 3 x 20 x 20 celdas unitarias con dimensiones generales de 10 x 100 x 100 mm. [ 1 ] [ 15 ]

Los resonadores de anillo partido (SRR) son uno de los elementos más comunes utilizados para fabricar metamateriales . [ 16 ] Los resonadores de anillo partido son materiales no magnéticos , que inicialmente se fabricaban a partir de material de placas de circuitos impresos para crear metamateriales. [ 17 ]

Al observar la imagen directamente a la derecha, se puede ver que al principio un SRR individual parece un objeto con dos perímetros cuadrados, con una pequeña sección eliminada de cada perímetro. Esto da como resultado formas cuadradas en forma de "C" en el material de la placa de circuito impreso de fibra de vidrio . [ 16 ] [ 17 ] En este tipo de configuración, en realidad son dos bandas concéntricas de material conductor no magnético . [ 16 ] Hay un espacio en cada banda colocado a 180° entre sí. [ 16 ] El espacio en cada banda le da la distintiva forma de "C", en lugar de una forma totalmente circular o cuadrada. [ 18 ] [ 16 ] [ 17 ] Luego, se fabrican múltiples celdas de esta configuración de doble banda en el material de la placa de circuito impreso mediante una técnica de grabado y se recubren con matrices de tiras de alambre de cobre. [ 17 ] Después del procesamiento, las placas se cortan y se ensamblan en una unidad entrelazada. [ 17 ] Se construye en una matriz periódica con una gran cantidad de SRR. [ 17 ]

Actualmente existen varias configuraciones diferentes que utilizan la nomenclatura SRR.

Manifestaciones

Se utilizó una matriz periódica de SRR para la primera demostración de un índice de refracción negativo . [ 17 ] Para esta demostración, se fabricaron SRR de forma cuadrada , con configuraciones de alambre alineado, en una estructura celular periódica y en matriz. [ 17 ] Esta es la sustancia del metamaterial. [ 17 ] Luego se cortó un prisma de metamaterial de este material. [ 17 ] El experimento del prisma demostró un índice de refracción negativo por primera vez en el año 2000; el artículo sobre la demostración se envió a la revista Science el 8 de enero de 2001, se aceptó el 22 de febrero de 2001 y se publicó el 6 de abril de 2001. [ 17 ]

Justo antes de este experimento con prismas, Pendry et al. demostraron que una matriz tridimensional de hilos delgados que se cruzaban podía utilizarse para crear valores negativos de ε. En una demostración posterior, una matriz periódica de resonadores de anillo partido de cobre podía producir un μ negativo efectivo. En 2000, Smith et al. fueron los primeros en combinar con éxito ambas matrices y producir un material denominado zurdo , que presenta valores negativos de ε y μ para una banda de frecuencias en el rango de GHz. [ 17 ]

Los SRR se utilizaron por primera vez para fabricar metamateriales zurdos para el rango de microondas , [ 17 ] y varios años después para el rango de terahercios . [ 19 ] Para 2007, muchos grupos habían logrado la demostración experimental de esta estructura en frecuencias de microondas. [ 20 ] Además, los SRR se han utilizado para la investigación en metamateriales acústicos. [ 21 ] Los SRR y cables en matriz del primer metamaterial zurdo se fusionaron en capas alternas. [ 22 ] Este concepto y metodología se aplicó luego a materiales (dieléctricos) con resonancias ópticas que producen permitividad efectiva negativa para ciertos intervalos de frecuencia que resultan en " frecuencias de banda prohibida fotónica ". [ 21 ] Otro análisis mostró que los materiales zurdos se fabrican a partir de constituyentes no homogéneos, lo que da como resultado un material macroscópicamente homogéneo . [ 21 ] Los SRR se habían utilizado para enfocar una señal de una fuente puntual, aumentando la distancia de transmisión para ondas de campo cercano . [ 21 ] Además, otro análisis mostró SRR con un índice de refracción negativo capaces de una respuesta magnética de alta frecuencia , lo que creó un dispositivo magnético artificial compuesto de materiales no magnéticos (placa de circuito dieléctrico). [ 17 ] [ 21 ] [ 22 ]

El fenómeno de resonancia que se produce en este sistema es esencial para lograr los efectos deseados. [ 20 ]

Los SRR también exhiben una respuesta eléctrica resonante además de su respuesta magnética resonante. [ 22 ] La respuesta, cuando se combina con una matriz de cables idénticos, se promedia sobre toda la estructura compuesta, lo que da como resultado valores efectivos, incluido el índice de refracción. [ 23 ] La lógica original detrás de los SRR en particular, y de los metamateriales en general, era crear una estructura que imitara una estructura atómica en matriz, pero a una escala mucho mayor.

Varios tipos de SRR

En la investigación basada en metamateriales, y específicamente en índices de refracción negativos , existen diferentes tipos de resonadores de anillo partido. De los ejemplos que se mencionan a continuación, la mayoría presenta un espacio entre cada anillo. En otras palabras, con una estructura de doble anillo, cada anillo tiene un espacio. [ 24 ]

Existe una estructura de anillo partido unidimensional con dos anillos cuadrados , uno dentro del otro. Un conjunto de dimensiones de " celda unitaria " citadas sería un cuadrado exterior de 2,62 mm y un cuadrado interior de 0,25 mm. Las estructuras unidimensionales como esta son más fáciles de fabricar en comparación con la construcción de una estructura bidimensional rígida. [ 24 ] 

La estructura de anillo simétrico es otro ejemplo clásico. Descrita por la nomenclatura, se trata de dos configuraciones rectangulares cuadradas tipo D, exactamente del mismo tamaño, dispuestas planas, una al lado de la otra, en la celda unitaria . Además, no son concéntricas . Un conjunto de dimensiones citadas son 2  mm en el lado más corto y 3,12 mm en el lado más largo. Los espacios en cada anillo se enfrentan entre sí en la celda unitaria. [ 24 ]

La estructura Omega , como la describe su nomenclatura, tiene una estructura anular en forma de Ω. [ 25 ] Hay dos de estas estructuras, dispuestas verticalmente, una al lado de la otra, en lugar de estar planas, en la celda unitaria. En 2005, se consideraron un nuevo tipo de metamaterial. Un conjunto de dimensiones citadas son parámetros anulares de R=1,4 mm y r=1 mm, y el borde recto es de 3,33 mm. [ 24 ]

Otro metamaterial novedoso de 2005 fue una estructura acoplada en forma de S. En una celda unitaria, hay dos estructuras verticales en forma de S, una al lado de la otra. No hay espacio entre ellas como en la estructura de anillo; sin embargo, existe un espacio entre la parte superior y la central de la S, y otro entre la parte central y la inferior. Además, conserva las propiedades de tener una frecuencia de plasma eléctrico y una frecuencia de resonancia magnética. [ 24 ] [ 26 ]

Investigación

El 1 de mayo de 2000 se publicó una investigación sobre un experimento que consistía en colocar cables conductores simétricamente dentro de cada celda de una matriz periódica de resonadores de anillo partido . Esto permitió obtener permeabilidad y permitividad negativas para ondas electromagnéticas en el rango de microondas . Este concepto se utilizó y aún se utiliza para construir elementos interactivos más pequeños que la radiación electromagnética aplicada. Además, la distancia entre los resonadores es mucho menor que la longitud de onda de la radiación aplicada. [ 27 ]

Además, las divisiones en el anillo permiten que la unidad SRR alcance resonancia en longitudes de onda mucho mayores que el diámetro del anillo. La unidad está diseñada para generar una gran capacitancia, reducir la frecuencia de resonancia y concentrar el campo eléctrico. La combinación de unidades crea un diseño como un medio periódico. Además, la estructura de unidades múltiples tiene un fuerte acoplamiento magnético con bajas pérdidas radiativas. [ 27 ] La investigación también ha cubierto variaciones en resonancias magnéticas para diferentes configuraciones de SRR. [ 28 ] [ 29 ] [ 30 ] La investigación ha continuado en radiaciones de terahercios con SRR [ 31 ] Otro trabajo relacionado creó configuraciones de metamateriales con fractales [ 25 ] y estructuras no SRR. Estas se pueden construir con materiales como cruces metálicas periódicas o estructuras de anillos concéntricos cada vez más anchas conocidas como rollos suizos. [ 32 ] [ 33 ] [ 34 ] [ 35 ] Se ha analizado la permeabilidad para solo la longitud de onda roja a 780 nm y junto con otro trabajo relacionado. [ 36 ] [ 37 ] [ 38 ]

Véase también

Revistas académicas
Libros sobre metamateriales

Referencias

  1. 1 2 Smith, DR; Padilla, WJ; Vier, DC; Nemat-Nasser, SC; Schultz, S (2000). "Medio compuesto con permeabilidad y permitividad simultáneamente negativas" . Physical Review Letters . 84 (18): 4184– 7. Bibcode : 2000PhRvL..84.4184S . doi : 10.1103/PhysRevLett.84.4184 . PMID 10990641 . 
  2. ↑ Shelby, RA; Smith, DR; Nemat-Nasser, SC; Schultz, S. (2001). "Transmisión de microondas a través de un metamaterial bidimensional, isotrópico y zurdo". Applied Physics Letters . 78 (4): 489. Bibcode : 2001ApPhL..78..489S . doi : 10.1063/1.1343489 .
  3. ↑ Degl'Innocenti, R. (2014). "Modulador de amplitud de terahercios de baja polarización basado en resonadores de anillo dividido y grafeno" . ACS Nano . 8 (3): 2548– 2554. Bibcode : 2014ACSNa...8.2548D . doi : 10.1021/nn406136c . PMID 24558983 . 
  4. ↑ Naqui, Jordi; Durán-Sindreu, Miguel; Martín, Ferran (2011). "Nuevos sensores basados ​​en las propiedades de simetría de los resonadores de anillo partido (SRR)" . Sensors . 11 ( 12): 7545– 7553. Bibcode : 2011Senso..11.7545N . doi : 10.3390/s110807545 . ISSN 1424-8220 . PMC 3231717. PMID 22164031 .   
  5. 1 2 3 Pendry, JB; Holden, AJ; Robbins, DJ; Stewart, WJ (1999). "Magnetismo de conductores y fenómenos no lineales mejorados". IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques . 47 (11): 2075– 2084. Bibcode : 1999ITMTT..47.2075P . CiteSeerX 10.1.1.564.7060 . doi : 10.1109/22.798002 . ISSN 0018-9480 .  
  6. ↑ Smith, D.; Padilla, Willie; Vier, D.; Nemat-Nasser, S.; Schultz, S. (2000). "Medio compuesto con permeabilidad y permitividad simultáneamente negativas" . Physical Review Letters . 84 (18): 4184– 4187. Bibcode : 2000PhRvL..84.4184S . doi : 10.1103/PhysRevLett.84.4184 . ISSN 0031-9007 . PMID 10990641 .  
  7. ↑ Shelby, RA (2001). "Verificación experimental de un índice de refracción negativo". Science . 292 (5514): 77– 79. Bibcode : 2001Sci...292...77S . CiteSeerX 10.1.1.119.1617 . doi : 10.1126/science.1058847 . ISSN 0036-8075 . PMID 11292865 . S2CID 9321456 .    
  8. 1 2 3 Gay-Balmaz, Philippe; Martin, Olivier JF (2002). "Resonancias electromagnéticas en resonadores de anillo partido individuales y acoplados" (descarga gratuita en PDF) . Journal of Applied Physics . 92 (5): 2929. Bibcode : 2002JAP....92.2929G . doi : 10.1063/1.1497452 .
  9. ↑ Baena, JD; Bonache, J.; Martin, F.; Sillero, RM; Falcone, F.; Lopetegi, T.; Laso, MAG; Garcia-Garcia, J.; et al. (2005). "Modelos de circuitos equivalentes para resonadores de anillo partido y resonadores de anillo partido complementarios acoplados a líneas de transmisión planares" (PDF) . IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques . 53 (4): 1451– 1461. Bibcode : 2005ITMTT..53.1451B . doi : 10.1109/TMTT.2005.845211 . S2CID 18406919. Archivado del original (descarga gratuita de PDF) el 14 de octubre de 2009.  
  10. ↑ Marqués, R.; Martel, J.; Mesa, F.; Medina, F. (2002). "Simulación y transmisión de ondas electromagnéticas en medios zurdos con resonadores de anillo dividido sublongitud de onda" ( PDF) . Physical Review Letters . 89 (18) 183901. Bibcode : 2002PhRvL..89r3901M . doi : 10.1103/PhysRevLett.89.183901 . hdl : 11441/62810 . PMID 12398601. S2CID 32685189. Archivado del original (descarga gratuita de PDF) el 14 de octubre de 2009.  
  11. ↑ John Brian Pendry; Anthony J. Holden; DJ Robbins; William James Stewart (1999). "Magnetismo de conductores y fenómenos no lineales mejorados". IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques . 47 (11): 2075– 2084. Bibcode : 1999ITMTT..47.2075P . doi : 10.1109/22.798002 .
  12. ↑ Parsons, J.; Hendry, E.; Sambles, JR; Barnes, WL (23-12-2009). "Resonancias de plasmones de superficie localizadas e índice de refracción negativo en metamateriales electromagnéticos nanoestructurados" . Physical Review B. 80 ( 24) 245117. Bibcode : 2009PhRvB..80x5117P . doi : 10.1103/PhysRevB.80.245117 . ISSN 1098-0121 . 
  13. ↑ Pendry, John B.; AJ Holden; DJ Robbins; WJ Stewart (1999-02-03). "Magnetismo de conductores y fenómenos no lineales mejorados" (PDF) . IEEE Trans. Microw. Theory Tech . 47 (11): 2075–2084 . Bibcode : 1999ITMTT..47.2075P . CiteSeerX 10.1.1.564.7060 . doi : 10.1109/22.798002 . Archivado del original (descarga gratuita de PDF. Citado por 2136 artículos. PDF alternativo aquí, noviembre de 1999 ) el 17 de julio de 2011. Recuperado el 10 de diciembre de 2009 . {{cite journal}}: Enlace externo en |format=( ayuda )
  14. 1 2 3 Moser, HO; et al. (2005-07-08). Metamateriales electromagnéticos en todo el rango de THz: logros y perspectivas (Descarga gratuita en PDF, haga clic en el enlace) . pág. 18. doi : 10.1142/9789812701718_0003 . ISBN   978-981-256-411-5. Consultado el 21 de octubre de 2009 .{{cite book}}: |journal=ignorado ( ayuda )
  15. ↑ Shelby, RA; Smith DR; Shultz S.; Nemat-Nasser SC (2001). "Transmisión de microondas a través de un metamaterial bidimensional, isotrópico y zurdo" (PDF) . Applied Physics Letters . 78 (4): 489. Bibcode : 2001ApPhL..78..489S . doi : 10.1063/1.1343489 .
  16. 1 2 3 4 5 Lee, Yun-Shik (2008). Principios de la ciencia y la tecnología de los terahercios . Vol. Notas de clase en física. Nueva York: Springer-Verlag New York, LLC. págs. 1–3 , 191. ISBN   978-0-387-09539-4.
  17. 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 Shelby , RA; Smith, DR; Schultz, S (2001). "Verificación experimental de un índice de refracción negativo". Science . 292 (5514): 77– 9. Bibcode : 2001Sci...292...77S . CiteSeerX 10.1.1.119.1617 . doi : 10.1126/science.1058847 . PMID 11292865 . S2CID 9321456 .   
  18. ↑ Sourkouhi, Zahra Sarpanah; Balasubramanian, Vishal; Zarifi, Mohammad Hossein (2024). "Sensor de resonador de anillo dividido modulado ópticamente para el análisis de densidad óptica de analitos líquidos en régimen de microondas". IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques . 73 (3): 1610– 1618. doi : 10.1109/TMTT.2024.3461568 . ISSN 0018-9480 . 
  19. ↑ Yen, TJ; et al. (2004). "Respuesta magnética de terahercios de materiales artificiales". Science . 303 (5663): 1494– 1496. Bibcode : 2004Sci...303.1494Y . doi : 10.1126/science.1094025 . PMID 15001772 . S2CID 14262927 .   
  20. 1 2 Kamil, Boratay Alici; Ekmel Özbay (2007-03-22). "Propiedades de radiación de un resonador de anillo partido y un compuesto monopolar" (PDF) . Physica Status Solidi B. 244 ( 4): 1192– 1196. Bibcode : 2007PSSBR.244.1192A . doi : 10.1002/pssb.200674505 . hdl : 11693/49278 . S2CID 5348103. Recuperado el 2009-09-17 . 
  21. 1 2 3 4 5 Movchan, AB; S. Guenneau (2004). "Resonadores de anillo dividido y modos localizados" (PDF) . Phys. Rev. B. 70 ( 12) 125116. Bibcode : 2004PhRvB..70l5116M . doi : 10.1103/PhysRevB.70.125116 . Archivado del original (PDF) el 22 de febrero de 2016. Recuperado el 27 de agosto de 2009 .
  22. 1 2 3 Katsarakis, N.; T. Koschny; M. Kafesaki; EN Economou; CM Soukoulis (2004). "Acoplamiento eléctrico a la resonancia magnética de resonadores de anillo partido" (PDF) . Appl. Phys. Lett . 84 (15): 2943– 2945. arXiv : cond-mat/0407369 . Bibcode : 2004ApPhL..84.2943K . doi : 10.1063/1.1695439 . S2CID 27509585. Recuperado el 15 de septiembre de 2009 . 
  23. ↑ Smith, DR; JJ Mock; AF Starr; D. Schurig (17 de marzo de 2005). "Un metamaterial de índice de gradiente". Phys. Rev. E . 71 (3) 036609. arXiv : physics/0407063 . Bibcode : 2005PhRvE..71c6609S . doi : 10.1103/PhysRevE.71.036609 . PMID 15903607 . S2CID 6121436 .  
  24. 1 2 3 4 5 Wu, B.-I.; W. Wang; J. Pacheco; X. Chen; T. Grzegorczyk; JA Kong (2005). "Un estudio del uso de metamateriales como sustrato de antena para mejorar la ganancia" . Progress in Electromagnetics Research . 51 : 295–328 . doi : 10.2528/PIER04070701 .
  25. 1 2 Slyusar VI Metamateriales en soluciones de antenas.// 7.ª Conferencia Internacional sobre Teoría y Técnicas de Antenas ICATT'09, Lviv, Ucrania, 6-9 de octubre de 2009. - Págs. 19-24
  26. ↑ J. Lezec, Henri; Jennifer A. Dionne; Harry A. Atwater (2007-04-20). "Refracción negativa en frecuencias visibles" (PDF) . Science . 316 (5823): 430–2 . Bibcode : 2007Sci...316..430L . CiteSeerX 10.1.1.422.9475 . doi : 10.1126/science.1139266 . PMID 17379773. S2CID 35189301. Recuperado el 2009-10-06 .   
  27. 1 2 Smith DR, et al. (2000-05-01). "Medio compuesto con permeabilidad y permitividad simultáneamente negativas" . Physical Review Letters . 84 (18): 4184– 7. Bibcode : 2000PhRvL..84.4184S . doi : 10.1103/PhysRevLett.84.4184 . PMID 10990641 .  
  28. ↑ Aydin, Koray; Irfan Bulu; Kaan Guven; Maria Kafesaki; Costas M Soukoulis; Ekmel Ozbay (2005-08-08). "Investigación de resonancias magnéticas para diferentes parámetros y diseños SRR" . New Journal of Physics . 7 (168): 168. Bibcode : 2005NJPh....7..168A . doi : 10.1088/1367-2630/7/1/168 . hdl : 11693/24008 .
  29. ↑ Prati, Prati (2004-02-20). "Cruce entre el tamaño de la celda y la longitud de onda de la radiación incidente en un metamaterial" (PDF) . Microwave and Optical Technology Letters . 40 (4): 269– 272. doi : 10.1002/mop.11349 . S2CID 110004449. Archivado del original (PDF) el 23-07-2011. 
  30. ↑ Wang, Bingnan; Jiangfeng Zhou; Thomas Koschny; Costas M. Soukoulis (24-09-2008). "Propiedades no lineales de resonadores de anillo partido" ( PDF) . Optics Express . 16 (20): 16058–. arXiv : 0809.4045 . Bibcode : 2008OExpr..1616058W . doi : 10.1364/OE.16.016058 . PMID 18825245. S2CID 9428274. Archivado del original (PDF) el 27-05-2010 . Recuperado el 25-10-2009 .  
  31. ↑ Casse BD, et al. (2007). Hacia metamateriales electromagnéticos 3D en el rango de THz (PDF) . Novena Conferencia Internacional sobre Instrumentación de Radiación Sincronotrón. Vol. 879. pp. 1462–1465 . Bibcode : 2007AIPC..879.1462C . doi : 10.1063/1.2436340 . Archivado del original (PDF) el 12 de marzo de 2020. Recuperado el 4 de diciembre de 2009 .   
  32. ↑ Dolling, G.; et al. (2005-12-01). "Pares de alambre cortado y pares de placas como átomos magnéticos para metamateriales ópticos" ( PDF) . Optics Letters . 30 (23): 3198– 3200. arXiv : physics/0507045 . Bibcode : 2005OptL...30.3198D . doi : 10.1364/OL.30.003198 . PMID 16342719. S2CID 7537807. Archivado del original (descarga gratuita de PDF) el 15-04-2010 . Recuperado el 31-10-2009 .   
  33. ↑ Paul, Oliver; et al. (2008-04-28). "Metamaterial volumétrico de índice negativo en frecuencias de terahercios" (Descarga gratuita de PDF) . Optics Express . 16 (9): 6736– 44. Bibcode : 2008OExpr..16.6736P . doi : 10.1364/OE.16.006736 . PMID 18545376. Recuperado el 2009-11-01 .  
  34. ↑ Pendry, J., " Nuevos materiales electromagnéticos enfatizan lo negativo " , archivado el 17 de julio de 2011 en Wayback Machine, Physics World, 1–5, 2001
  35. ↑ Wiltshire, MCK; Hajnal, J; Pendry, J; Edwards, D; Stevens, C (2003-04-07). "Endoscopio de metamaterial para transferencia de campo magnético: imágenes de campo cercano con cables magnéticos" . Opt Express . 11 (7): 709– 15. Bibcode : 2003OExpr..11..709W . doi : 10.1364/OE.11.000709 . PMID 19461782 . 
  36. ↑ Yuan, Hsiao-Kuan; et al. (2007-02-05). "Un material de permeabilidad negativa a la luz roja". Optics Express . 15 (3): 1076– 83. arXiv : physics/0610118 . Bibcode : 2007OExpr..15.1076Y . doi : 10.1364/OE.15.001076 . PMID 19532335 . S2CID 5928393 .   
  37. ^ Cai, Wenshan; Chettiar, Reino Unido; Yuan, Hong Kong; De Silva, VC; Kildischev, AV; Drachev, vicepresidente; Shalaev, VM (2007). «Metamagnéticos con los colores del arcoíris» . Óptica Express . 15 (6): 3333– 3341. Bibcode : 2007OExpr..15.3333C . doi : 10.1364/OE.15.003333 . PMID 19532574 . Consultado el 21 de octubre de 2009 . 
  38. ↑ Enkrich, C.; et al. (2005). "Metamateriales magnéticos en frecuencias de telecomunicaciones y visibles". Phys. Rev. Lett . 95 (20) 203901. arXiv : cond-mat/0504774 . Bibcode : 2005PhRvL..95t3901E . doi : 10.1103 /PhysRevLett.95.203901 . PMID 16384056. S2CID 2975455 .   

Lecturas adicionales

  • Ates, Damla; Cakmak, Atilla Ozgur; Colak, Evrim; Zhao, Rongkuo; Soukoulis, CM; Ozbay, Ekmel (2010). "Mejora de la transmisión a través de aperturas sublongitudinales profundas utilizando resonadores de anillo partido conectados" (Descarga gratuita de PDF) . Optics Express . 18 (4): 3952– 66. Bibcode : 2010OExpr..18.3952A . doi : 10.1364/OE.18.003952 . hdl : 11693/13284 . PMID 20389408 . 
  • Shepard, KW et al. Resonador de anillo partido para el acelerador de iones pesados ​​superconductor de Argonne . IEEE Transactions on Nuclear Science, Vol. NS-24, N° 3, junio de 1977.
  • Vídeo: Conferencia de John Pendry: La ciencia de la invisibilidad, abril de 2009, SlowTV
  • Calculadora de resonadores de anillo dividido : herramienta en línea para calcular el circuito equivalente LC y la frecuencia de resonancia de las topologías SRR y CSRR.