Hispanopedia WikiLas rejillas de eje óptico (OAG) son rejillas de eje óptico de un material birrefringente . En las OAG, la birrefringencia del material es constante, mientras que la dirección del eje óptico se modula periódicamente en una dirección fija. En este sentido, se diferencian de las rejillas de fase regulares, en las que el índice de refracción se modula y la dirección del eje óptico es constante.
El eje óptico de los OAG se puede modular tanto en dirección transversal como longitudinal, lo que hace que actúe como componente difractivo o reflectante. Numerosos perfiles de modulación permiten variar las propiedades ópticas de los OAG.
Ejemplos
El eje óptico en un OAG transversal o cicloidal se modula de forma monótona en dirección transversal. Esta rejilla es capaz de difractar toda la luz incidente en orden +1 o -1 en una capa de espesor micrométrico [1] . [2] Ya se ha demostrado que los OAG cicloidales son muy eficientes en la dirección del haz y la conmutación óptica . [1]
En otro tipo de OAG, el eje óptico se modula en la dirección de propagación de la luz con un período de modulación igual a una fracción de la longitud de onda (200–3000 nm). [3] [4] Esta modulación evita que estas frecuencias se propaguen dentro de la rejilla, actuando como un filtro de banda supresora . Como resultado, cualquier luz con frecuencia dentro del rango de coincidencia se reflejará desde el OAG. Sin embargo, a diferencia de los colestéricos que reflejan solo una de las dos polarizaciones circulares de la luz incidente, este OAG refleja cualquier polarización. [3] [4]
Aplicaciones
Las rejillas de ejes ópticos se pueden implementar en diversos materiales, incluidos cristales líquidos , polímeros , cristales birrefringentes, cristales magnéticos y rejillas de longitud de onda inferior . Este nuevo tipo de rejilla tiene un amplio potencial en la creación de imágenes, pantallas de cristal líquido , comunicaciones y numerosas aplicaciones militares.
Referencias
- ^ ab H. Sarkissian; SV Serak; NV Tabiryan; LB Glebov; V. Rotar; B.Ya. Zeldovich (agosto de 2006). "Cambio controlado por polarización entre órdenes de difracción en cristales líquidos nemáticos alineados transversalmente de forma periódica". Optics Letters . 31 (15): 2248–2250. Bibcode :2006OptL...31.2248S. doi :10.1364/OL.31.002248. PMID 16832448.
- ^ H. Sarkissian; N. Tabiryan; B. Park; B. Zeldovich (2006). "Cristal líquido alineado periódicamente: aplicación potencial para pantallas de proyección". Cristales moleculares y cristales líquidos . 451 : 1–19. arXiv : cond-mat/0508555 . doi :10.1080/154214090959957. S2CID 96404563.
- ^ ab H. Sarkissian; N. Tabiryan; B. Zeldovich (2006). "Polarización-banda prohibida universal en nemáticos periódicamente retorcidos". Optics Letters . 31 (11): 1678–1680. Bibcode :2006OptL...31.1678S. doi :10.1364/OL.31.001678. PMID 16688259.
- ^ ab H. Sarkissian; B. Zeldovich; N. Tabiryan (2006). "Estructura nemática de banda prohibida modulada longitudinalmente". Revista de la Sociedad Óptica de América B . 23 (8): 1712–1717. Código Bibliográfico :2006JOSAB..23.1712S. doi :10.1364/JOSAB.23.001712.
