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Articulo de referencia

Viscosidad aparente

La viscosidad aparente de un fluido depende de la velocidad de cizallamiento a la que se mide. La viscosidad aparente de un fluido dilatante es mayor cuando se mide a una veloci...

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La viscosidad aparente de un fluido depende de la velocidad de cizallamiento a la que se mide. La viscosidad aparente de un fluido dilatante es mayor cuando se mide a una velocidad de cizallamiento mayor ( η 4 es mayor que η 3 ), mientras que la viscosidad aparente de un plástico de Bingham es menor ( η 2 es menor que η 1 ).

En mecánica de fluidos , la viscosidad aparente (a veces denotada η ) [ 1 ] es el esfuerzo cortante aplicado a un fluido dividido por la velocidad de corte :

η=τγ˙{\displaystyle \eta ={\frac {\tau }{\dot {\gamma }}}}

Para un fluido newtoniano , la viscosidad aparente es constante e igual a la viscosidad newtoniana del fluido; sin embargo, para fluidos no newtonianos , la viscosidad aparente depende de la velocidad de cizallamiento. La viscosidad aparente tiene como unidad derivada del SI el Pa·s ( Pascal - segundo ), pero en la práctica se suele utilizar el centipoise : (1 mPa·s = 1 cP).

Solicitud

Una única medición de viscosidad a velocidad constante en un viscosímetro típico mide la viscosidad del instrumento (no la viscosidad aparente). En el caso de fluidos no newtonianos, la medición de la viscosidad aparente sin conocer la velocidad de cizallamiento tiene un valor limitado: no se puede comparar con otras mediciones si la velocidad y la geometría de ambos instrumentos no son idénticas. Una viscosidad aparente que se reporta sin la velocidad de cizallamiento ni información sobre el instrumento y sus ajustes (por ejemplo, velocidad y tipo de husillo para un viscosímetro rotacional) carece de sentido.

Las mediciones repetidas de la viscosidad aparente a diferentes velocidades de cizallamiento bien definidas pueden proporcionar información útil sobre el comportamiento no newtoniano de un fluido y permitir su modelado.

fluidos de ley de potencias

En muchos fluidos no newtonianos , el esfuerzo cortante debido a la viscosidad,τincógnitay{\displaystyle \tau _{xy}}, puede ser modelado por

τincógnitay=k(dtúdy)norte{\displaystyle \tau _{xy}=k\left({\frac {du}{dy}}\right)^{n}}

dónde

Estos fluidos se denominan fluidos de ley de potencias .

Para garantizar queτincógnitay{\displaystyle \tau _{xy}}tiene el mismo signo que du/dy , esto a menudo se escribe como

τyincógnita=k|dtúdy|norte−1dtúdy=ηdtúdy{\displaystyle \tau _{yx}=k\left|{\frac {du}{dy}}\right|^{n-1}{\frac {du}{dy}}=\eta {\frac {du}{dy}}}

donde el término

η=k|dtúdy|norte−1{\displaystyle \eta =k\left|{\frac {du}{dy}}\right|^{n-1}}

da la viscosidad aparente. [ 1 ]

Véase también

Referencias

  1. 1 2 Fox, Robert; McDonald, Alan; Pritchard, Philip (2012). Mecánica de fluidos (8.ª  ed.). John Wiley & Sons . págs. 76–83 . ISBN  978-1-118-02641-0.